12.1.

次に斜面と水平方向について考えましょう。 こちらは、問題文から運動していることがわかっていますから、 運動方程式を使いましょう。 運動の向きとベクトルの向きを合わせて くださいね！ 物体は左下向きに動いているので、 「ma = mgsinθ – F’」

N =mgcosθ.

剛体の平面運動 137 運動方程式 剛体に作用する力は，重力Mgと，斜面からの垂直抗力N 及び摩擦力F である。 重心の 運動方程式のx 成分は M d2x dt2 = Mgsinθ−F (12.7) である。一方，回転の運動方程式は，円板の慣性モーメントをI，回転角をϕ として I

ここでは物体Aに注目することにする. 運動方程式. ばねに限らず, フックの法則に従うような, 平衡点からの変位に比例した復元力を受ける物体の1次元の運動方程式を考えてみよう.

運動方程式という基本法則を使って，なめらかな斜面をすべる物体の運動を数式という言語で記述してみます．「なめらかな」という言葉は物理でよく出てきますが，これは摩擦だとかの運動を複雑にする要素を考えなくてもいい，という意味です． みなさん、こんにちは。物理基礎のコーナーです。今回のテーマは【斜面上の物体の運動】です。斜面上の物体の運動には「運動方程式」や「力」、「ベクトル」についての基本的な要素が詰まっているため、受験生の理解度を判断しやすく、センター試験頻出です。 13 第2章 1次元の運動（1） 2.1 運動方程式の解と初期条件 質量m の質点がx 軸上を力F(x,t) を受けて運動する場合を考える。 質点の位置をx(t) で表して，運動方程式は m d2x(t) dt2 = F(x,t) (2.1) と書ける。「運動方程式が書ける」とは，質点が時刻t に位置x(t) にあるとき，この質点に 単振動の運動方程式. 運動方程式の解法 授業科目「力学Ⅰ」の範囲で遭遇する運動方程式の形は、次の2 種類である。 1．m, dt dx 2 2 = aa ただし、は定数 この場合は、t に関する積分を実行することにより、一般解が得られる。まず、運動方程式の両辺を 質量m で割ると dt dx 2 m 2 a =

（運動方程式 ma = F を立てて a を求める） この位置での物体の加速度を a と置きます。 ＊ この位置での加速度は 0 ではありません。 一瞬物体の動きは止まりますが、それは速度が 0 なのです。 閉じる.

した …

今回は図のように質量\(m\)がばね\(k\)とダンパー\(c\)で壁に接続されているモデルを扱います。 このシステムの質量\(m\)の運動方程式を求めていきます。 まずは注目する物体を決める. 軸方向） mx =mg sinθ−F s (1) 斜面に垂直な方向（y軸方向） my =N −mgcosθ (2) 静止状態では，x，y は変化しないので， ここの説明は省略しないこと！ x =y =0 (1)，(2)より， F s =mgsinθ. 運動方程式のたて方の具体例2. 注目物体を決める. 運動方程式をたてる次の例として, あらい表面をもつ固定された斜面上で静止した質量 \(m\) の体Aの運動方程式をたてる. 実際に質点の運動を解析する。運動が運動方程式で規定される以上、方針としては、微分方程式である運動方程式をどうやって解くか、が基本になる。保存則が使える場合には、有効に使うことで解析が簡単になることがある。 §4．0 微分方程式の解き方 我々の扱う微分方程式は、 である。 質量-ばね-ダンパーシステムの運動方程式. 滑り出さない条件は， F s <µ s N ゆえ， mg sinθ<µ s mgcosθ. 斜面方向（ x.